| | 量子場論是量子力學和經典場論相結合的物理理論，已被廣泛的應用於粒子物理學和凝聚態物理學中。量子場論為描述多粒子係統，尤其是包含粒子産生和湮滅過程的係統，提供了有效的描述框架。非相對論性的量子場論主要被應用於凝聚態物理學，比如描述超導性的BCS理論。而相對論性的量子場論則是粒子物理學不可或缺的組成部分。自然界目前人類所知的有四種基本相互作用：強作用，電磁相互作用，弱作用，引力。除去引力，另三種相互作用都找到了合適滿足特定對稱性的量子場論來描述。強作用有量子色動力學（QCD，Quantum Chromodynamics)；電磁相互作用有量子電動力學（QED,Quantum Electrodynamics)，理論框架建立於1920到1950年間，主要的貢獻者為保羅·狄拉剋，弗拉迪米爾·福剋，沃爾夫岡·泡利，朝永振一郎，施溫格，理查德·費曼和迪森等；弱作用有費米點作用理論。後來弱作用和電磁相互作用實現了形式上的統一，通過希格斯機製（Higgs Mechanism）産生質量，建立了弱電統一的量子規範理論，即GWS（Glashow, Weinberg, Salam）模型。量子場論成為現代理論物理學的主流方法和工具。
所謂“量子場論”的學科是從狹義相對論和量子力學的觀念的結合而産生的。它和標準（亦即非相對論性）的量子力學的差別在於，任何特殊種類的粒子的數目不必是常數。每一種粒子都有其反粒子（有時，諸如光子，反粒子和原先粒子是一樣的）。一個有質量的粒子和它的反粒子可以湮滅而形成能量，並且這樣的對子可由能量産生出來。的確，甚至粒子數也不必是確定的；因為不同粒子數的態的綫性疊加是允許的。最高級的量子場論是“量子電動力學”--基本上是電子和光子的理論。該理論的預言具有令人印象深刻的精確性（例如，上一章已提到的電子的磁矩的精確值，參閱177頁）。然而，它是一個沒有整理好的理論--不是一個完全協調的理論--因為它一開始給出了沒有意義的“無限的”答案，必須用稱為“重正化”的步驟才能把這些無限消除。並不是所有量子場論都可以用重正化來補救的。即使是可行的話，其計算也是非常睏難的。
使用“路徑積分”是量子場論的一個受歡迎的方法。它是不僅把不同粒子態（通常的波函數）而且把物理行為的整個空間--時間歷史的量子綫性疊加而形成的（參閱費因曼1985年的通俗介紹）。但是，這個方法自身也有附加的無窮大，人們衹有引進不同的“數學技巧”才能賦予意義。儘管量子場論勿庸置疑的威力和印象深刻的精確度（在那些理論能完全實現的很少情況），人們仍然覺得，必須有深刻的理解，才能相信它似乎是導嚮“任何物理實在的圖像”。
根據量子力學原理建立的場的理論，是微觀現象的物理學基本理論。場是物質存在的一種基本形式。這種形式的主要特徵在於場是彌散於全空間的。場的物理性質可以用一些定義在全空間的量描述〔例如電磁場的性質可以用電場強度和磁場強度或用一個三維矢量勢A(X,t)和一個標量勢嗘(X,t)描述〕。這些場量是空間坐標和時間的函數,它們隨時間的變化描述場的運動。空間不同點的場量可以看作是互相獨立的動力學變量，因此場是具有連續無窮維自由度的係統。場論是關於場的性質、相互作用和運動規律的理論。量子場論則是在量子物理學基礎上建立和發展的場論，即把量子力學原理應用於場，把場看作無窮維自由度的力學係統實現其量子化而建立的理論。量子場論是粒子物理學的基礎理論並被廣泛地應用於統計物理、核理論和凝聚態理論等近代物理學的許多分支。 | | 在考慮相互作用後,目前一般還不能求得量子場論方程的精確解，必須采用近似計算方法。較早發展起來的量子場論的計算方法是在量子電動力學中首先采用的微擾的方法。在量子電動力學中，考慮到電子場和電磁場相互作用的耦合常數(即電子的電荷) e是一個小量，把哈密頓量中代表相互作用的項作為對自由場哈密頓量的微擾來處理。這樣各種反應過程的振幅可表成耦合常數 e的幂級數，微擾論方法是逐階計算幂級數的係數。考慮到耦合常數很小，衹要計算幂級數的前面幾個低次項，就可以得到足夠精確的近似結果。在一般的量子場論問題中，如果耦合常數足夠小，也可以類似地用微擾論的方法處理。1946～1949年朝永振一郎、J.S.施溫格和費因曼等人發展一套新的微擾論計算方法，這種微擾論方法具有形式簡單、便於計算並且明顯保持相對論協變性的優點。特別是,費因曼引入了圖形表示法和相應的物理圖像,提供了寫出微擾論任意階項的係統的方法──而且這種方法有很強的直觀性。
發散睏難和重正化
在用量子電動力學計算任何物理過程時，儘管用微擾論最低級近似計算的結果和實驗是近似符合的，但進一步計算高次修正時卻都得到無窮大的結果。同樣的問題也存在於其他的相對論性量子場論中，這就是量子場論中著名的發散睏難。它的根源在於：在現在的相對論性量子場論中，微觀粒子實際上被看作一個點。即使在經典場論中，如果把電子看作一個點，由電子産生的電磁場對本身的作用而引起的電磁質量也是無窮大的。在量子場論中發散有更多的形式，它們都起源於粒子産生的場對本身的自作用。發散睏難的存在表示現在的量子場論不能應用到很小的距離。曾經有不少修改量子場論基本假設的嘗試，但都不成功。除這種嘗試外，還應當註意到微觀粒子可能並不真正是基本的，它們如果具有占有一定體積的內部結構，也必須會改變點粒子場論在小距離處的結果。在現有量子場論的框架內，發散睏難用重正化的方法得到部分的解决。現有的量子場論可以分為兩類。在第一類場論中所有的發散因子都可以歸結為少數幾個物理參量的發散。如果重新調整這幾個參量,使它們取實驗要求的數值,對其他的物理量仍可用現有的理論計算，如果按重正化的耦合常數作微擾展開就可以得到有限的結果。這類理論稱為可重正化的。量子電動力學屬於這一類。在量子電動力學中，衹有電子的質量和電荷需要重正化。重正化計算的合理性在於：如果理論需要作的修改衹限於充分小的距離範圍之內，這些不發散的物理量受到的影響是很小的。另一類理論中有無窮多個物理參量發散，這類理論稱為不可重正化的。至少現在還沒有辦法用不可重正化的理論作包括粒子自作用的計算。1949年左右，施溫格和費因曼等人首先用新式的微擾論作量子電動力學中的重正化計算。重正化的普遍理論及其嚴格證明經過H.H.博戈留博夫、O.C.帕拉修剋、K.赫普和W.齊默爾曼等人的研究在60年代中纔完成。量子電動力學的重正化微擾論計算在很高的精度上與電子和μ子的反常磁矩（見μ子和電子回磁比）及原子能級的蘭姆移位的實驗符合，迄今量子電動力學通過了所有實驗的考驗，這些實驗表明量子電動力學在大於10-16cm處是正確的。量子電動力學的成功是重正化量子場論的實驗證實。 | | | 處理量子場論問題的微擾論方法有它的局限性，它要求耦合常數很小，即屬於弱耦合的情況。耦合強到一定程度後微擾論展開式的頭幾項就不再是好的近似。因此在量子場論發展過程中已經針對不同問題的需要發展了許多種非微擾方法，如色散關係理論、公理化場論、流代數理論、半經典近似方法、重正化群方法、格點規範理論等。這些方法的出發點各不相同，基本上可以歸為兩類。一類是直接根據場論的基本原理和普遍的對稱性要求，給出一般的限製和預言。這類理論的典型例子是色散關係理論和公理化場論。這種做法雖然比較嚴格，但正因為是普遍的討論，就不可能對許多具體問題作出細緻的回答，所得的結果有很大的局限性。另一類是找尋另一種近似方案，用另一個小參量代替耦合常數來作某種近似處理。因為作近似時不再以耦合常數的幂次為依據,所以有時對強耦合也能應用。例如,格點規範理論的強耦合展開式就帶有這樣的特點。這樣的理論雖然可以解除微擾論所受的限製，但卻受這種理論本身所取近似條件的限製。現在還沒有非常有力的非微擾方法。近年來在格點規範理論的研究中發展了用有限的點陣上的量代替無限的連續的時空中的場，利用電子計算機作蒙特—卡羅模擬的方法。雖然這不再是無窮維自由度的係統，如果所取點陣的尺度與所研究的現象有關的主要過程作用的範圍相當，它不失為一種量子場論的近似方法。 | | | 量子場論作為微觀現象的物理學基本理論廣泛應用於近代物理學各個分支。粒子物理學的發展不斷提出場論研究的新課題，並取得了進展，它包括復合粒子場論、對稱性自發破缺的場論、非阿貝耳規範場論和真空理論的新發展等幾個互相聯繫着的方面。在研究這些問題時廣泛應用了量子場論的路徑積分和泛函的表達形式。自60年代後期以來規範場的研究成為場論研究的一個中心，已經解决了這類理論所特有的量子化和重正化方面的問題，闡明了規範場的一些特殊性質。1961年至1968年S.L.格拉肖、S.溫伯格和A.薩拉姆建立的描述統一的弱作用和電磁作用的自發破缺規範理論，在1978年至1983年已經基本上得到實驗的證實。量子色動力學作為描述強作用的規範理論也取得了一定的成就，被認為是有希望的強作用基本理論。在量子電動力學取得成功以後,量子場論在粒子物理學中取得的這些新成就使人們相信；雖然存在着發散睏難這樣的基本問題和在強耦合下缺少有效的近似方法的睏難，量子場論仍然是解决粒子物理學問題的理論基礎和有力工具。現在除規範場論中的一些問題例如所謂囚禁問題仍然是人們註意的中心外，一些新的課題如引力場量子化、超對稱性量子場論等正吸引着人們去進行研究。在統計物理、凝聚態理論和核理論中廣泛地采用量子場論的格林函數和費因曼微擾論方法，它們已經成為這些物理學分支的基本理論工具。費因曼微擾論方法使得人們可以在微擾論展開式中分出一部分對所研究的現象起主要作用的項來作部分求和，大大提高了人們解决各種問題的能力。量子場論方法對溫度不為零的統計物理學以及超導和量子液體等現象的理論發展起了非常重要的推動作用。統計物理學中有些現象本質上不一定是量子效應,但由於是無窮維自由度的問題,它們與量子場論問題在數學形式和物理內容上都有十分相似之處。量子場論方法對這些問題也有重要的應用。例如，重正化群方法的思想和工具對解决統計物理學中長久未能解决的臨界現象問題起了關鍵性的作用。正因為量子場論已成為近代物理學各分支的共同基礎理論，量子場論的任何一個重要進展都會對不衹是一個分支的發展有重要的推動作用。 | | 量子場論是量子力學和經典場論相結合的物理理論，已被廣泛的應用於粒子物理學和凝聚態物理學中。量子場論為描述多粒子係統，尤其是包含粒子産生和湮滅過程的係統，提供了有效的描述框架。非相對論性的量子場論主要被應用於凝聚態物理學，比如描述超導性的BCS理論。而相對論性的量子場論則是粒子物理學不可或缺的組成部分。自然界目前人類所知的有四種基本相互作用：強作用，電磁相互作用，弱作用，引力。除去引力，另三種相互作用都找到了合適滿足特定對稱性的量子場論來描述。強作用有量子色動力學（QCD，Quantum Chromodynamics)；電磁相互作用有量子電動力學（QED,Quantum Electrodynamics)，理論框架建立於1920到1950年間，主要的貢獻者為保羅·狄拉剋，弗拉迪米爾·福剋，沃爾夫岡·泡利，朝永振一郎，施溫格，理查德·費曼和迪森等；弱作用有費米點作用理論。後來弱作用和電磁相互作用實現了形式上的統一，通過希格斯機製（Higgs Mechanism）産生質量，建立了弱電統一的量子規範理論，即GWS（Glashow, Weinberg, Salam）模型。量子場論成為現代理論物理學的主流方法和工具。
所謂“量子場論”的學科是從狹義相對論和量子力學的觀念的結合而産生的。它和標準（亦即非相對論性）的量子力學的差別在於，任何特殊種類的粒子的數目不必是常數。每一種粒子都有其反粒子（有時，諸如光子，反粒子和原先粒子是一樣的）。一個有質量的粒子和它的反粒子可以湮滅而形成能量，並且這樣的對子可由能量産生出來。的確，甚至粒子數也不必是確定的；因為不同粒子數的態的綫性疊加是允許的。最高級的量子場論是“量子電動力學”--基本上是電子和光子的理論。該理論的預言具有令人印象深刻的精確性（例如，上一章已提到的電子的磁矩的精確值，參閱177頁）。然而，它是一個沒有整理好的理論--不是一個完全協調的理論--因為它一開始給出了沒有意義的“無限的”答案，必須用稱為“重正化”的步驟才能把這些無限消除。並不是所有量子場論都可以用重正化來補救的。即使是可行的話，其計算也是非常睏難的。
使用“路徑積分”是量子場論的一個受歡迎的方法。它是不僅把不同粒子態（通常的波函數）而且把物理行為的整個空間--時間歷史的量子綫性疊加而形成的（參閱費因曼1985年的通俗介紹）。但是，這個方法自身也有附加的無窮大，人們衹有引進不同的“數學技巧”才能賦予意義。儘管量子場論勿庸置疑的威力和印象深刻的精確度（在那些理論能完全實現的很少情況），人們仍然覺得，必須有深刻的理解，才能相信它似乎是導嚮“任何物理實在的圖像”。 | | | 根據量子力學原理建立的場的理論，是微觀現象的物理學基本理論。場是物質存在的一種基本形式。這種形式的主要特徵在於場是彌散於全空間的。場的物理性質可以用一些定義在全空間的量描述〔例如電磁場的性質可以用電場強度和磁場強度或用一個三維矢量勢A(X,t)和一個標量勢嗘(X,t)描述〕。這些場量是空間坐標和時間的函數,它們隨時間的變化描述場的運動。空間不同點的場量可以看作是互相獨立的動力學變量，因此場是具有連續無窮維自由度的係統。場論是關於場的性質、相互作用和運動規律的理論。量子場論則是在量子物理學基礎上建立和發展的場論，即把量子力學原理應用於場，把場看作無窮維自由度的力學係統實現其量子化而建立的理論。量子場論是粒子物理學的基礎理論並被廣泛地應用於統計物理、核理論和凝聚態理論等近代物理學的許多分支。 | | | 在經典場論（例如J.C.麥剋斯韋的電磁場論）中場量滿足對空間坐標和時間的偏微分方程，因此經典場是以連續性為其特徵的。按照量子物理學的原理，微觀客體都具有粒子和波、離散和連續的二象性。在初等量子力學中對電子的描述是量子性的，通過引進相應於電子坐標和動量的算符和它們的對易關係實現了單個電子運動的量子化，但是它對電磁場的描述仍然是經典的。這樣的理論沒有反映電磁場的粒子性，不能容納光子，更不能描述光子的産生和湮沒。因此，初等量子力學雖然很好地說明了原子和分子的結構，卻不能直接處理原子中光的自發輻射和吸收這類十分重要的現象。1927年P.A.M.狄喇剋首先提出將電磁場作為一個具有無窮維自由度的係統進行量子化的方案。電磁場可以按本徵振動模式作傅裏葉分解,每種模式具有一定的波矢k,頻率ωk和偏振方式s=1,2、ωk=|K|с。因此自由電磁場(不存在與其相互作用的電荷和電流)可以看作無窮多個沒有相互作用的諧振子的係統，每個諧振子對應於一個本徵振動模式。根據量子力學,這個係統具有離散的能級nk,s=0,1,2,…,是非負整數。對基態,所有的 nk,s=0，激發態表現為光子,nk,s是具有波矢k極化s的光子數,啚ωk是每個光子的能量。還可以證明啚K是光子的動量,極化s對應於光子自旋的取嚮。按照普遍的粒子和波的二象性觀點，應當可以在同樣的基礎上描述電子。這要求把原先用來描述單個電子的運動的波函數看作電子場並實現其量子化。與光子不同的是電子服從泡利不相容原理。1928年E.P.約旦和E.P.維格納提出了符合於這個要求的量子化方案。對於非相對論性多電子係統，他們的方案完全等價於通常的量子力學，在量子力學文獻中被稱為二次量子化。但是，這個方案可以直接推廣到描述相對論性電子的狄喇剋場ψα，α＝1,2,3,4,量子化自由電子場的激發態相應於一些具有不同動量和自旋的電子和正電子，每個狀態最多衹能有一個電子和一個正電子。下一步是考慮電磁場與電子場的相互作用並把理論推廣到其他的粒子，例如核子和介子。描述電子場和電磁場相互作用的量子場論稱為量子電動力學，它是電磁作用的微觀理論。1929年W.K.海森伯和W.泡利建立了量子場論的普遍形式。按照量子場論，相應於每種微觀粒子存在着一種場。設所研究的場的係統可以用N個互相獨立的場量嗘i(X,t)(i=1,2,…,N)描述，這裏X是點的空間坐標,t是時間。各點的場量可以看作是力學係統的無窮多個廣義坐標。在力學中可以定義與這些廣義坐標對應的正則動量,記作πi(X,t)。根據量子力學原理,引入與這些量對應的算符拤i(X,t)和挸i(X,t)。對於整數自旋的粒子,可以按照量子力學寫出這些算符的正則對易關係。對半整數自旋的粒子則按照約旦和維格納的量子化方案，用場的反對易關係。在給定由拤i和挸i組成的哈密頓算符後,可以按量子力學寫出場量滿足的海森伯運動方程式，它們是經典場方程的量子對應。量子力學還給出計算各種物理量的期待值以及各種反應過程的幾率的規則。像通常力學中的情形一樣，也可以等價地選取其他的廣義坐標，例如取場量嗘i(X,t) 的傅裏葉分量作為廣義坐標。在用到自由電磁場時，就得到前面已經敘述的結果。量子場論的這種表述形式稱為正則量子化形式。量子場論還有一些基本上與正則量子化形式等價的表述形式，其中最常用的是R.P.費因曼於1948年建立並在後來得到很大發展的路徑積分形式。在進行場的量子化時，必須使理論保持一定的對稱性。在涉及高速現象的粒子物理學中，滿足相對論不變性是對理論的一個基本要求。除此以外，還必須保證所得的結果符合量子統計的要求，即符合正確的自旋統計關係。在量子場論中這些要求都達到了。在量子場論的框架內出了自旋統計關係的一般證明。量子場論給出的物理圖像是：在全空間充滿着各種不同的場，它們互相滲透並且相互作用着；場的激發態表現為粒子的出現，不同激發態表現為粒子的數目和狀態不同，場的相互作用可以引起場激發態的改變，表現為粒子的各種反應過程，在考慮相互作用後，各種粒子的數目一般不守恆，因此量子場論可以描述原子中光的自發輻射和吸收，以及粒子物理學中各種粒子的産生和湮沒的過程，這也是量子場論區別於初等量子力學的一個重要特點。所有的場處於基態時表現為真空。從上述量子場論的物理含義可以知道真空並非沒有物質。處於基態的場具有量子力學所特有的零點振動和量子漲落。在改變外界條件時，可以在實驗中觀察到真空的物理效應。例如在真空中放入金屬板時，由於真空零點能的改變而引起的兩個不帶電的金屬板的作用力（卡西米爾效應）以及由於在外電場作用下真空中正負電子分佈的改變導致的真空極化現象。量子場論本質上是無窮維自由度係統的量子力學。在量子統計物理和凝聚態物理等物理學分支中，研究的對象是無窮維自由度的係統。在這些分支中，人們感興趣的自由度往往不是對應於基本粒子的運動而是係統中的集體運動，例如晶體或量子液體中的波動。這種波動可以看作波場，而且它們也服從量子力學的規律，因此量子場論同樣可以應用於這些問題。 | | | 在考慮相互作用後,目前一般還不能求得量子場論方程的精確解，必須采用近似計算方法。較早發展起來的量子場論的計算方法是在量子電動力學中首先采用的微擾的方法。在量子電動力學中，考慮到電子場和電磁場相互作用的耦合常數(即電子的電荷) e是一個小量，把哈密頓量中代表相互作用的項作為對自由場哈密頓量的微擾來處理。這樣各種反應過程的振幅可表成耦合常數 e的幂級數，微擾論方法是逐階計算幂級數的係數。考慮到耦合常數很小，衹要計算幂級數的前面幾個低次項，就可以得到足夠精確的近似結果。在一般的量子場論問題中，如果耦合常數足夠小，也可以類似地用微擾論的方法處理。1946～1949年朝永振一郎、J.S.施溫格和費因曼等人發展一套新的微擾論計算方法，這種微擾論方法具有形式簡單、便於計算並且明顯保持相對論協變性的優點。特別是,費因曼引入了圖形表示法和相應的物理圖像,提供了寫出微擾論任意階項的係統的方法──而且這種方法有很強的直觀性。 | | | 在用量子電動力學計算任何物理過程時，儘管用微擾論最低級近似計算的結果和實驗是近似符合的，但進一步計算高次修正時卻都得到無窮大的結果。同樣的問題也存在於其他的相對論性量子場論中，這就是量子場論中著名的發散睏難。它的根源在於：在現在的相對論性量子場論中，微觀粒子實際上被看作一個點。即使在經典場論中，如果把電子看作一個點，由電子産生的電磁場對本身的作用而引起的電磁質量也是無窮大的。在量子場論中發散有更多的形式，它們都起源於粒子産生的場對本身的自作用。發散睏難的存在表示現在的量子場論不能應用到很小的距離。曾經有不少修改量子場論基本假設的嘗試，但都不成功。除這種嘗試外，還應當註意到微觀粒子可能並不真正是基本的，它們如果具有占有一定體積的內部結構，也必須會改變點粒子場論在小距離處的結果。在現有量子場論的框架內，發散睏難用重正化的方法得到部分的解决。現有的量子場論可以分為兩類。在第一類場論中所有的發散因子都可以歸結為少數幾個物理參量的發散。如果重新調整這幾個參量,使它們取實驗要求的數值,對其他的物理量仍可用現有的理論計算，如果按重正化的耦合常數作微擾展開就可以得到有限的結果。這類理論稱為可重正化的。量子電動力學屬於這一類。在量子電動力學中，衹有電子的質量和電荷需要重正化。重正化計算的合理性在於：如果理論需要作的修改衹限於充分小的距離範圍之內，這些不發散的物理量受到的影響是很小的。另一類理論中有無窮多個物理參量發散，這類理論稱為不可重正化的。至少現在還沒有辦法用不可重正化的理論作包括粒子自作用的計算。1949年左右，施溫格和費因曼等人首先用新式的微擾論作量子電動力學中的重正化計算。重正化的普遍理論及其嚴格證明經過H.H.博戈留博夫、O.C.帕拉修剋、K.赫普和W.齊默爾曼等人的研究在60年代中纔完成。量子電動力學的重正化微擾論計算在很高的精度上與電子和μ子的反常磁矩（見μ子和電子回磁比）及原子能級的蘭姆移位的實驗符合，迄今量子電動力學通過了所有實驗的考驗，這些實驗表明量子電動力學在大於10-16cm處是正確的。量子電動力學的成功是重正化量子場論的實驗證實。 | | 量子場論
quantum field theory
的(對於Fe剛子，即具有半整數自旋的粒子).
這些函數(對於Bose子)屬於附比d空間氣，它
是n個纔，的對稱張量積.為了描述粒子數可變係
統，引進空間.獷。的直和即4℃K空間一‘=④爪。‘、。，
(，=C.嚮量O。=(1，O，O，…)稱為真空
(姍uum)，解釋為無粒子係統的態，形式為(O，…，
0，甲。，o，…)的嚮量稱為部分嚮量，並證認為它與
甲。一樣.方便的是把纔的函數甲(p)看作四維嚮量p二
(p。，P)的函數，其中p。二田(P).於是，Po以疵
群U(“，A)的表示由公式
(U(a，A)甲)(夕)=e一‘(p，“)甲(A一’夕)
給出，其中(夕，a)二夕，a屍=夕。a。一pa是助比ntZ
不變的(見I石曰即tZ變換(Lore門住加挑揚爪舊石on))雙
綫性型.·中所定義的表示自然導致整個寸℃k空間獷
中的一個表示.沿p。軸推移的生成元與Hal‘lton量
H。相同.這裏所描述過的Poinc蔽群的最簡單表示
對應於自旋s=0.
(加K空間上的各種算子用産生算子(c旅止ion oPem-
to)和湮沒算子(ann正山ation。詳mtors)予以表達.
令f(p)為一單粒子波函數〔即，.廠任對.於是，湮沒
算子a(f):氣~.氣_1由公式
(a(f)甲。)(P，，一，p。一，)二
一杯J甲，(p，，…，p。，萬萬二萬“。(p·)
予以定義，而産生算子a*(f):氣_，一卜氣是其伴隨
算子.特別是，a‘(f)Q。=(0，f(p)，0，…)，即算子
a*(f)從真空産生一個具有波函數為f(P)的粒子，而
“(f)0。=0.産生和湮沒算子通常用符號形式寫成
a(f)一丁a(p，入可d。(p)，
a·(f)一丁a’(p)f(p)‘。(p〕·
産生和湮沒算子之和的Fou們哈r變換勢(f)=a(f)十
。’(乃對實fo LZ(R:)是一對稱算子，稱為在零時刻
的自由(標量)量子場.在時刻x“的量子場具有形式
中(x“，f)二e:·。H。毋(f)。一。H。，
而作為一個算子賦值的廣義函數甲(x)，它在其定義
域滿足方程(2)和正則對易關係
r，(f)，二(。)]一‘Jf(x)。(x)dx·(3)
因而，在心幻K空間中實現了如上面所描述的正則量子
化.
自由量子場的理論可以以數學嚴格性和相容性的
方式予以陳述.對於相互作用場，情況有所不同.雖
盤子場論【q.汕助石eldd切乃産;~m幽“oP朋肋朋}
相對論性量子係統的理論.量子場論的起源與物
質和輻射的相互作用間題有關，以及與構造相對論性
量子力學的試圖(P.A.M.D哪(1927)，W.
Heisellbe琅，W .Pa麯，和其他人)有關.在相對論性
(即高)能量下，不能有粒子的相洽量子力學，因
為相對論性量子粒子能夠産生新的(相同或不同)粒
子和能夠自身消失.結果人們不能辨認出與這個粒子
聯繫的一定數目力學自由度，而不得不論及具有可
變，一般為無窮自由度的係統量子場論統一了場和 | | - n.: quantum field theory, quantized filed theory
| | | | | 簡明量子場論 | 拓撲量子場論 | 量子場論導引 | | 量子場論導論 | 超對稱量子場論 | |
| | | 真空 | 正則變換 | 作用量 | 不定度規 | 經典場論 | | 微觀因果性 | 相互作用繪景 | 贋標量 | 散射矩陣 | 幺正性 | | 正規化 | 生成元 | 路徑積分 | 反常磁矩 | 量子反常 | | 減除 | 諧振子 | 引力場 | 基態 | 表象 | | 誇剋 | 反粒子 | 簡諧振動 | 外綫 | 量子電動力學 | | 韌緻輻射 | 洛倫茲變換 | 因果律 | 量子色動力學 | 引力子 | | 真空極化 | 膠子 | 虛粒子 | 協變微分 | 量子化 | | 電弱統一理論 | 對稱性破缺 | 共振態 | 手徵性 | 標量場 | | 電子伏 | 色散關係 | 誇剋禁閉 | 正則 | 不變性 | | 同位旋 | 奇異數 | 二次量子化 | 協變 | 散射截面 | | 薛定諤方程 | 狄拉剋方程 | 矢量場 | 誇剋膠子等離子體 | 頂角 | | 勒讓德變換 | 對易 | 幺正算符 | 産生算符 | 編時乘積 | | | | | | | 更多結果... |
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